LE MICROSCOPE A EFFET TUNNEL
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LE MICROSCOPE A EFFET TUNNEL
LE MICROSCOPE A EFFET TUNNEL Fig. 1 – Schéma de principe du microscope à effet tunnel (STM) Le microscope a effet tunnel fonctionne sur le principe de la mesure de l’intensité du courant tunnel passant entre une pointe très fine, montée sur un moteur piézoélectrique, et la surface à analyser, lorsqu’une tension est appliquée entre ces deux éléments (voir figure 1). La pointe est placée à quelques nanomètres de la surface, donc sans contact. L’intensité du courant tunnel dépend fortement de la distance entre la pointe et la surface. Il suffit d’enregistrer les variations de ce courant en fonction de la position de la pointe sur la surface, pour tracer une représentation de la topographie de la surface. La précision du moteur est subnanométrique puisque le déplacement est assuré par un moteur piézoélectrique. L’objet est de montrer comment à partir de la notion de fonction d’onde et de barrière de potentiel, on peut comprendre la haute résolution d’un tel appareil. La marche de potentiel Nous considérons le cas d’une particule libre de masse m soumise à un potentiel V (x), tel que V (x) = 0, si x < 0 et V (x) = V0 si x > 0. La particule est émise depuis −∞ avec une √ énergie E tellepque 0 < E < V0 . On utilisera par les constantes positives k = 2mE/~ et ρ = 2m(V0 − E)/~. 1. Donner en fonction de k et ρ l’expression de la fonction d’onde de la particule. 2. On utilise un coefficient de réflexion R pour représenter la probabilité 1 qu’a un électron d’être réfléchi par la marche de potentiel. Proposer une expression pour ce coefficient, et discuter de sa valeur. 3. Quelle est la probabilité de présence de la particule dans la région 2? La barrière de potentiel Considérons maintenant le cas d’une particule libre de masse m soumise à un potentiel V (x), tel que V (x) = 0, si x < 0 et x > a et V (x) = V0 si 0 < x < a. La particule est émise depuis −∞ avec une énergie E telle que 0 < E < V0 . On utilisera les mêmes constantes positives k et ρ que précédemment. 1. Donner en fonction de k et ρ l’expression de la fonction d’onde de la particule. 2. On utilise un coefficient de transmission T pour représenter la probabilité qu’a un électron de traverser la barrière de potentiel. Proposer une expres V2 sion pour ce coefficient, et montrer qu’il s’écrit ici T = 1/ 1 + 4E(V00−E) sinh2 (ρa) . 3. Que devient l’expression de T dans le cas d’une barrière épaisse, c’est-àdire telle que ρa >> 1? 4. Calculer la probabilité pour qu’un cycliste de 70Kg lancé à 36Km/h sur une colline de 20m de haut et 50m de large franchisse cette colline. Calculer cette probabilité pour un électron ayant une énergie de 1eV , devant une barrière de 2eV et de 1Å de largeur, puis celle d’un proton (de masse 1840 fois plus grande) dans les mêmes conditions. Commenter. Le microscope STM Fig. 2 – Image de la surface d’une tranche de silicium montrant les atomes Pour une particule d’énergie E = 1eV , et à partir de l’expression complète de T , tracez T = f (a,V0 ) pour 1Å < a < 5Å et 2eV < V0 < 5eV . Discuter de la capacité de haute résolution du microscope STM, à partir de l’observation d’une micrographie du silicium (figure 2), et sachant que la distance inter-atomique varie en général de 1,5Å à 3Å. 2