Chapitre 1.15 – La puissance et l`intensité

Chapitre 1.15 – La puissance et l’intensité
L’intensité
L’intensité mesure la répartition de la puissance1 dans l’espace et
correspond à une puissance par unité de surface. On peut
également définir l’intensité comme étant une mesure d’énergie
interceptée par une cible de 1 m2 par unité de temps.
Intensité moyenne :
I
où
Intensité instantanée :
P
A
I
dP
dA
I : Intensité de l’énergie (W/m2)
P : La puissance (W)
A : Surface sur laquelle la puissance est répartie (m2)
L’intensité lumineuse du soleil
diminue avec le carré de la distance,
car le rayonnement est sphérique.
( P  dE / dt )
Intensité d’une onde sonore omnidirectionnelle
Puisque les fronts d’ondes associées à une source omnidirectionnelle sont représentés par
des sphères dont le rayon augmente en fonction du temps, la conservation de l’énergie
impose que l’intensité doit diminuer en fonction du carré de la distance puisque l’onde
stimule un milieu toujours de plus en plus grand à mesure que l’onde se diffuse :
I
où
P
4 r 2
I : Intensité de l’onde sonore (W/m2)
P : La puissance du haut-parleur (W)
r : Distance entre l’observateur et la source (m)
aire de la
sphère
4r2
P
r
I
Intensité d’une onde sonore quelconque
L’expression de l’intensité d’une onde sonore peut être
très complexe, car cela dépend de la forme de
l’émetteur. Dans un cas d’un haut-parleur, la
construction fait en sorte qu’il y a maximisation de
l’intensité à l’avant du haut-parleur et minimisation de
l’intensité à l’arrière. Puisque les fronts d’onde sont de
forme conique, l’expression de la surface A associé au
calcul de l’intensité I n’est pas égale à 4 r 2 .
1
Un haut-parleur typique
n’est pas une source
omnidirectionnelle.
Image synthétique des
ondes sonores générées
par un haut-parleur
La puissance correspond au rythme auquel l’énergie varie dans le temps (P = ΔE / Δt).
Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume C
Note de cours rédigée par : Simon Vézina
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Situation 1 : La puissance sonore captée par une
oreille. Un haut-parleur omnidirectionnel émet une
puissance sonore de 10 W. On désire déterminer la
puissance qui pénètre dans le conduit auditif de
l’oreille d’une personne située à 20 m de distance : le
conduit a un rayon de 3 mm. (On néglige l’effet de
concentration des ondes sonores qui résulte de la
forme du pavillon de l’oreille.)
aire de la
sphère
4r2
P
r
ro
entrée du conduit
auditif de l’oreille
(Disque de rayon ro)
Représentation des ondes sonore à
l’entrée de l’oreille.
Évaluons l’intensité du son à l’entré de l’oreille :
I
P
4 r 2
10
2
4 20 

I

I  1,99  10 3 W/m 2
Évaluons la puissance qui entre dans l’oreille. Supposons que l’intensité est constante sur
l’ensemble du conduit auditif de l’oreille :
I
P
A

P  IA

P  I  ro

P  1,99  10 3   0,003

P  5,63  10 8 W


(Isoler P)
2

(Aire du disque, A   ro )
2

2
(Remplacer valeurs numériques)
Le décibel
Le décibel est une mesure de rapport d’intensité utilisant une
échelle logarithmique. Cette mesure est basée sur l’intensité
sonore minimum I 0 qu’une oreille humaine peut percevoir :
 I
 I0
  10 log
où



Sonomètre
 : Intensité sonore en décibel (dB)
I : Intensité sonore en watt par mètre carré (W/m2)
I 0 : Intensité sonore minimum perceptible par l’humain, I 0  10 12 W/m 2
Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume C
Note de cours rédigée par : Simon Vézina
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Puissance sonore et ordre de grandeur
L’oreille humaine peut s’adapter à une grande variété d’intensité sonore2 :
Intensité (W/m2)
Action sonore
Son impossible à entendre
Seuil d’audibilité
Cabine prise de son
Conversation à voix basses
Le bruit de la forêt
Bibliothèque
Lave-vaisselle
Téléviseur, conversation
Aspirateur
Tondeuse à gazon
Route à circulation dense
Marteau-piqueur
Discothèque, concert rock
Avion au décollage (300m)
13
Intensité (dB)
-10 à 0
0
10 à 20
20 à 30
30 à 40
40 à 50
50 à 60
60 à 70
70 à 80
80 à 90
90 à 100
100 à 110
110 à 120
120 à 130
12
à 10
10 12
10 11 à 10 10
10 10 à 10 9
10 9 à 10 8
10 8 à 10 7
10 7 à 10 6
10 6 à 10 5
10 5 à 10 4
10 4 à 10 3
10 3 à 10 2
10 2 à 10 1
10 1 à 10 0
10 0 à 101
10
Doubler l’intensité
Puisque l’intensité sonore en décibel est basée sur une échelle logarithmique, doubler
l’intensité en W/m2 n’est pas équivalent à doubler l’intensité sonore en décibel.
Propriété :
log AB   log A  logB 
(Produit dans un logarithme)
10 log2   3,01
( log2   0,301 )
10 log1 / 2   3,01
( log 1 / 2   0,301 )
Multiplicateur de l’intensité en
W/m2
0,125 ou 1 / 8
0,25 ou 1 / 4
0,5 ou 1 / 2
1
2
4
8
2
Expression de l’intensité en
dB
  9,03
  6,02
  3,01

  3,01
  6,02
  9,03
Référence : http://fr.wikipedia.org/wiki/D%C3%A9cibel
Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume C
Note de cours rédigée par : Simon Vézina
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Situation 2 : L’intensité combinée de deux sources sonores. Deux haut-parleurs
génèrent chacun, à l’endroit où se trouve un auditeur, un son de 40 dB. On désire
déterminer le nombre de décibels entendus par l’auditeur.
Puisque le décibel est une échelle logarithmique d’intensité, nous ne pouvons pas
simplement additionner les décibels de chaque haut-parleur et donner comme puissance
totale 80 dB. Nous devons additionner la puissance de chaque haut-parleur en W/m2 et
reconvertir le tout en décibel.
Évaluons la puissance en d’un haut-parleur en W/m2 :
 I
 I0
  10 log




 I
 log
10
 I0

40  log







I
 10 12

10

(Isoler le log)




(Remplacer valeurs numériques)
 I 
4  log 12 
 10 
I
10 4  12
10
(Mettre à l’exposant 10, 10 log a   a )
I  10 8 W/m 2
Notre puissance totale est alors :

I tot  2 I  2 10 8


I tot  2  10 8 W/m 2
Évaluons maintenant la puissance en dB :
 I tot
 I0
  10 log




 2  10 8
12
 10

  10 log

  43,0 dB


 
(Remplacer valeurs numériques)


(Puissance totale en dB)
Nous pouvons également calculer plus rapidement ce résultat de la façon suivante :
 I tot
 I0
  10 log



 2I 
 I
  10 log 2
 I0 
 I0

  10 log

  10log2  log

  10 log2  10 log

  3,01  40  43,0 dB


 I
 I0



 I
 I0
Référence : Marc Séguin, Physique XXI Volume C
Note de cours rédigée par : Simon Vézina






(Remplacer I tot  2 I )
( logab   loga   logb  )
(Distribution)
(Puissance totale en dB)
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