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TP POLARISATION RECTILIGNE DE LA LUMIERE 1 - Description de l'onde lumineuse naturelle : Une lumière naturelle résulte de la désexcitation d'atomes qui émettent alors des vibrations (ou trains -15 -8 -9 d'onde) de période de l'ordre de 10 s, et de durée de l'ordre de 10 à 10 s. Aucune relation n'existe entre les phases et les polarisations des différents trains d'onde. -1 La durée de détection des capteurs de lumière (fluxmètre, photodiode) variant entre 1ms et 10 s, la lumière naturelle apparaît ainsi comme la superposition d'un grand nombre d'états de polarisation (son champ électromagnétique varie de façon aléatoire et très rapidement dans le temps). La lumière naturelle est non polarisée : On la décrit comme la superposition de deux ondes polarisées rectilignement dans deux directions orthogonales, de même amplitude, mais dont le déphasage est aléatoire, et varie rapidement. Représentation d’une lumière non uur uur uur polarisée Ei = Eiy + Eiz : uur Eiz uur Eiy Direction de propagation ur ui x Remarque : la superposition d'une lumière naturelle et d'une lumière totalement polarisée est une lumière partiellement polarisée. 2 - Polarisation par dichroïsme : les polariseurs : 21 - Dichroïsme : * Le dichroïsme est l'absorption sélective par certains matériaux (appelés dichroïques) d'une direction de polarisation de l'onde lumineuse qui les traverse. * Exemples : - la tourmaline : pierre naturelle de borosilicate d'aluminium, cristallisant dans un système rhomboédrique (les faces sont des losanges). Suivant une direction, les électrons de l'édifice cristallin absorbent l'énergie fournie par l'onde incidente : la composante correspondante du champ électrique s'amortit donc totalement. La composante dans la direction perpendiculaire ne s'amortit que faiblement. - les feuilles polaroïd : elles ont été inventées en 1938 par l'américain Edwin Land. Ce sont des feuilles plastiques enduites d'un matériau organique à longues molécules, puis étirées. La composante du champ électrique incident selon la direction des molécules est fortement absorbée par celles-ci (transmittance de l'ordre de 0,0002%). La composante suivant la direction orthogonale est partiellement transmise (transmittance de l'ordre de 50%). 22 - Polariseur : Un polariseur est un système optique transformant une lumière de polarisation quelconque en une lumière de polarisation rectiligne. La direction de polarisation du champ électrique émergent s'appelle encore axe du polariseur. uur Eiz uur Eiy Axe du polariseur uur EP polarisé selon l’axe du polariseur Lumière non polarisée Polariseur P L'action d'un polariseur ne dépend pas de la longueur d'onde On pourra donc utiliser une source de lumière blanche pour les expériences à venir. * Analogie : ondes centimétriques : L'émetteur (diode Gunn) émet une onde plane progressive monochromatique polarisée rectilignement, de fréquence environ 10 GHz. Le récepteur (diode Schottky) délivre une tension proportionnelle à l'amplitude du champ électrique. Le polariseur est une grille constituée de barreaux parallèles : - lorsque les barreaux sont parallèles au champ électrique incident, les électrons de la grille sont mis en mouvement suivant la direction des barreaux, et l'énergie qu'ils reçoivent est dissipée sous forme thermique : l'onde est absorbée. - lorsque les barreaux sont orthogonaux au champ électrique incident, l'absorption est négligeable. 23 - Action d'un polariseur : z r E S y P L z EP x P eP x Soit e P , le vecteur unitaire dirigeant l'axe du polariseur P. ( ) uur r uur uur EP = E.eP eP . Le champ électrique transmis est la projection du champ incident sur l'axe du polariseur : ( y ) uur r uur uur Rq : En réalité, le champ transmis est atténué, et : EP = t P E.eP eP où tP est la transmittance en amplitude du polariseur: 0 < tP ≤ 1. Lorsque tP = 1, on dit que le polariseur est parfait. 24 - Association de deux polariseurs : la loi de Malus : z y P L S r E A EP Ecran EA x On place un deuxième polariseur A entre le polariseur P et l'écran. Le polariseur A s'appelle alors analyseur, son rôle étant d'analyser l'onde lumineuse en sortie du polariseur P. Loi de Malus : Soit α, l'angle entre les axes du polariseur P et de l'analyseur A. 2 2 Alors : I A = t A I P cos α tA : transmittance en amplitude de l'analyseur IA : intensité lumineuse en sortie de l'analyseur IP : intensité lumineuse en sortie du polariseur. Démonstration : Pour simplifier, prenons Oy comme axe du polariseur : z A α eA x eP = e y P y 25 - Approche qualitative : croisement du polariseur et de l'analyseur : Lorsque α = π 2 , il y a extinction de la lumière émergeant de l'analyseur : on dit que le polariseur et l'analyseur sont croisés. * Expérience : Réaliser le montage suivant : Condenseur Source de lumière blanche L P A S Diaphragme Ecran 14444 4244444 3 Réalisation d ' une source ponctuelle S L est une lentille mince convergente de distance focale 200 mm. Réglages : - Le condenseur sert à concentrer la lumière de la source sur le diaphragme, afin d'approcher un point source. - Le diaphragme doit être au foyer objet de la lentille L, afin d'obtenir un faisceau de lumière parallèle à l'axe optique. Utiliser la méthode d'autocollimation pour effectuer ce réglage. - Soigner les réglages d'alignement optique. Observation : Tourner l'axe de l'analyseur, et observer : - le maximum de lumière - le minimum de lumière (polariseur et analyseur croisés). 26 - Approche quantitative : vérification de la loi de Malus : * Placer P et A tels que α = 0. (L'œil étant plus sensible à un minimum d'éclairement qu'à un maximum, trouver cette position à partir de l'extinction). * Remplacer l'écran par une diode photoélectrique délivrant une tension V proportionnelle au flux de lumière reçu, donc à l'éclairement. Affiner alors le réglage précédent. 2 * Mesurer V pour α variant de 0 à 90°. Tracer la courbe V=f(cos α). Conclure. En fin de mesure, ne pas oublier de mettre le commutateur de la photodiode sur Arrêt, afin d’éviter que la pile ne débite inutilement. 3 - Polarisation par réflexion vitreuse : Par réflexion vitreuse, on entend réflexion d'un milieu transparent (en général l'air) sur un autre milieu transparent en général plus réfringent (comme le verre). 31 - Angle d'incidence de Brewster : Ce phénomène a été découvert en 1808 par Malus. Lors de la réflexion d'une OPPM d'un milieu transparent d'indice n1 sur un milieu transparent d'indice n2, il existe un angle d'incidence θB, appelé angle de Brewster, pour lequel le coefficient de réflexion de la r composante de E appartenant au plan d'incidence est nul (voir TD). Expérience 1 : annulation du coefficient de réflexion d'une onde polarisée dans le plan d'incidence : Pas de rayon réfléchi P Ei θ1 = θ B Plaque de verre Le champ incident E i est polarisé dans le plan d'incidence , grâce au polariseur P. On règle θ1 à θB pour lequel il n'y a plus de rayon réfléchi. Expérience 2 : polarisation de l'onde réfléchie dans la direction orthogonale au plan d'incidence : uur uur Eiz Plaque de Eiy verre La lumière incidente est naturelle, non polarisée. L’angle θ1 est fixé à θB. θB Lumière naturelle On vérifie, avec un polariseur, que l’onde réfléchie est uur polarisée orthogonalement au plan d’incidence. Er Lumière polarisée Sous l'incidence de Brewster θ B = Arc tan n2 , la lumière réfléchie est polarisée orthogonalement au n1 plan d'incidence. Remarque : le rayon réfracté est orthogonal au rayon réfléchi. Application numérique : Calculer l'angle de Brewster pour une réflexion air (n1 = 1) sur verre (n2 ≈ 1,5) : 32 – Détermination de l’axe d’un polariseur : Observer à travers un polariseur la lumière réfléchie par une vitre (volet fermé). Tourner l'axe du polariseur jusqu'à obtenir un minimum d'intensité lumineuse. Chercher ensuite l'extinction en modifiant l'angle de réflexion, donc d'incidence. En déduire la direction de l'axe du polariseur. Ne pas se fier (en particulier lors des concours) à la direction indiquée sur un polariseur : elle représente soit son axe, soit sa perpendiculaire. 4 - Polarisation par diffusion : Soit un milieu diffusant, constitué de molécules polarisables. On l’éclaire par une lumière naturelle incidente uur uur uuur Ei = Ei1 + Ei 2 : uur p1 induit uur par Ei1 uur Ei1 Agrégat de molécules polarisables uur p2 induit ur ui uuur par E i2 ur E polarisé uuur Ei 2 rectilignement On rappelle qu’un dipôle oscillant ne rayonne pas sur son axe. uur p2 ne rayonne pas dans cette direction La polarisation par diffusion résulte de l’anisotropie du rayonnement d’un dipôle oscillant. La diffusion de la lumière par des molécules ou des particules de très faibles dimensions en suspension s'accompagne d'une polarisation totale si on observe dans une direction orthogonale à la direction de propagation de l'onde incidente. La direction de polarisation est orthogonale à la direction d'observation, et à la direction de propagation de l'onde incidente. Mise en évidence : expérience du soleil couchant : L'action de l'acide chlorhydrique sur le thiosulfate de sodium donne du soufre colloïdal, c'est-à-dire s'agrégeant en granules : Effectuer l'expérience : HCl à verser -1 (0,5 molL ) Lumière blanche (1) Dès que la solution diffuse, observer cette lumière à travers un polariseur, perpendiculairement à la lumière incidente. Quelle est la couleur de la lumière diffusée ? (2) Na2S2O3 -1 (0,1 molL ) L’onde est-elle polarisée ? Polariseur (1) Quelle est la direction de polarisation ? Rq : Dans une autre direction, la lumière est partiellement polarisée. (2) Observer également la couleur obtenue après traversée de la solution par l'onde incidente : Quel est l'aspect de la solution en fin d'expérience ?