Chapitre 11 : Mouvement harmonique et oscillations
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Chapitre 11 : Mouvement harmonique et oscillations
Chapitre 11 : Mouvement harmonique et oscillations 1. Mouvement du ressort • Ressort attaché à une masse : m • Mise en équation : égaler la loi de Hooke et la loi de Newton F = −kx = ma k a=− x m d2 x k =− x 2 dt m équation différentielle Un mouvement harmonique considère toujours une accélération proportionnelle à -x d2 x k 2 = − x x = −ω 2 dt m • Solution : x = A cos(ωt + ϕ) vérifier la solution dans l’équation ω= ! k m fréquence des oscillations • Paramètres de la solution : - Amplitude A [m] 2π [Hz] [s−1 ] - fréquence angulaire ω = T - phase ϕ [rad] • Animation : k1 < k2 < k3 • Oscillations anharmoniques : rebonds d’une balle va-et-vient !v • Effet de la gravité : F! m F! m −kx = ma d2 x −ω x = 2 dt m!g 2 mg − kx = ma 2 d x 2 g−ω x= 2 dt z = x − g/ω 2 La fréquence de vibration ne change pas ! C’est la position d’équilibre qui se déplace. 2 d z 2 −ω z = 2 dt 2. Pendules • Pendule simple : θ arc : s = Lθ T! m!g pendule presque harmonique � g ω= L s d2 s −mg sin θ = m 2 dt g d2 θ − sin θ = 2 L dt sin θ ≈ θ approximation (petites oscillations) • Pendule double : chaotique ! 3. Energie d’un oscillateur harmonique • Prenons le ressort comme oscillateur harmonique modèle : 1 2 U = kx 2 1 K = mv 2 2 x = A sin(ωt + ϕ) v = Aω cos(ωt + ϕ) " 1 2! 2 2 E = U + K = kA sin (ωt + ϕ) + cos (ωt + ϕ) 2 car 1 2 E = kA 2 L’énergie totale d’un oscillateur est constante et proportionnelle au carré de l’amplitude. ω 2 = k/m • Représentation graphique : 1 2 kA 2 E K U t 0 T 2 T 3T 2 4. Oscillations amorties • Ajout d’une force de frottement visqueuse : F! on pose : dx V = −λ dt m ! V fréquence propre : ω0 = ! dx d2 x Newton : −kx − λ =m 2 dt dt % ! ! " "2 λ λt 2 ω0 − t + ϕ sin solution : x = A exp − 2m 2m amplitude décroissante nouvelle fréquence constante vérifier la solution dans l’équation différentielle k m x régime oscillatoire ω0 > λ/2m A exp(...) t sin(...) régime critique ω0 = λ/2m régime apériodique ω0 < λ/2m 5. Résonance • Oscillateur amorti forcé : ajout d’une force excitatrice F! f!e m ! V on pose : fe = B cos(ωe t) fréquence propre : ω0 = dx d2 x Newton : −kx − λ + B cos(ωe t) = m 2 dt dt solution : x = A(ωe ) sin(ωe t + ϕ(ωe )) amplitude : A = ! B (mωe2 − k)2 + λ2 ωe2 amplitude maximale quand ωe = ω0 ! k m A amortissement faible amortissement élevé ω0 ωe ω e < ω0 ωe = ω0 Un transfert d’énergie maximal est obtenu lorsque la sollicitation a la même fréquence que la fréquence propre. C’est la résonance. ω e > ω0 • Oscillateurs couplés : t • Pendules couplés : • Le pont de Tacoma : 7 novembre 1940 • Le pendule de Wilberforce : vitesse de rotation t position verticale • Le verre à vin :