Poids `a minuit et `a midi
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Poids à minuit et à midi 2015-09-14 22 :14 :09 page 1 Poids à minuit et à midi M1 r j T R S M2 i Figure 1 – Repère (S,~i, ~j) centré sur le Soleil et supposé galiléen. Repère (T,~i, ~j) centré sur la Terre. La Terre tourne autour du Soleil sur une cercle de rayon R avec une pulsation Ω et a pour rayon r. La masse m est posée sur la Terre et fixe par rapport à elle, elle décrit un cercle de rayon r avec une pulsation ω. Le repère (T,~i, ~j) n’est pas galiléen mais il ne tourne pas donc il n’y a pas d’accélération de Coriolis. ~ 1 et R ~ 2 les réactions du sol sur la masse m et on pose |R ~ 1 | = R1 , |R ~ 2 | = R2 . On appelle R −→ Relation fondamentale de la dynamique pour la masse m dans le repère (T,~i, ~j) lié à la Terre, projetée sur l’axe ST : F~ Quand la masse est en M1 − Quand la masse est en M2 Mais on a : Donc : GmMT GmMS − + R1 r2 (R + r)2 GmMS GmMT − − R2 2 r (R − r)2 R1 − R2 m = m(γ~r + γ~e ) = −mω 2 r − mΩ2 (R + r) = mω 2 r − mΩ2 (R − r) = GMS GMS + − 2Ω2 R (R + r)2 (R − r)2 GMT MS = M T Ω2 R R2 R2 + r 2 GMS GMS 1 GMS R1 − R2 + − 2 2 = 2GMS − 2 = m (R + r)2 (R − r)2 R (R2 − r2 )2 R En posant u = r/R on a : 2GMS R1 − R2 = m R2 1 + u2 −1 (1 − u2 )2 2GMS 2 3 − u2 R1 − R2 u = m R2 (1 − u2 )2 Jusqu’ici on n’a pas fait d’approximation. En faisant un développement limité en u à l’ordre le plus bas, qui est l’ordre 2 : 6GmMS r2 R1 − R2 = R4 1 Poids à minuit et à midi 2015-09-14 22 :14 :09 Annexe : expression du module de la force de gravitation en kgf mM d2 Mt M rt2 G mM avec g = G 2 donc fkgf = m (rt étant le rayon de la Terre). = 2 g d rt Mt d2 En Newtons : fN = G En kgf : fkgf 2 page 2