Aimant permanent droit cylindrique
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Aimant permanent droit cylindrique
Chapitre 26– Exercice 8 Aimant permanent droit cylindrique 1. Par analogie avec le champ magnétique produit par un solénoïde limité, le champ magnétique, produit en un point de l’axe Oz dans le matériau, a pour expression : Bm = m0 M m0 M (cos a2 − cos a1 ) = 2 2 On en déduit H m selon : Hm = Bm M −M = m0 2 2. Pour l = 2R , on a : Bm (0) = m0 M d’où l/2 + z l/2 − z + 2 [R2 + (l/2 − z)2 ]1/2 [R + (l/2 + z)2 ]1/2 l/2 + z l/2 − z + 2 −2 [R2 + (l/2 − z)2 ]1/2 [R + (l/2 + z)2 ]1/2 l/2 [R2 + (l/2)2 ]1/2 Bm (l/2) = et m0 M 2 (R2 + l2 /4)1/2 Bm (l/2) = = 0, 41/2 = 0, 63 (R2 + l2 )1/2 Bm (0) 3. a) R l . Comme a1 ≈ p et a2 ≈ 0 , il vient : B m = m0 M d’où Hm = 0 b) R l . Dans ce cas, a1 ≈ a2 ≈ p/2 . Donc : Bm = 0 d’où 4. 1 er cas : B(0) = 1, 25 T, B(l1 /2) = 0, 63 T 2 ème cas B(0) = 0, 24 T, B(l2 /2) = 0, 23 T H m = −M l (R2 + l2 )1/2