COMMISSARIAT A L`ENERGIE ATOMIQUE EVALUATION
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COMMISSARIAT A L`ENERGIE ATOMIQUE EVALUATION
CE»R-471Î COMMISSARIAT A L'ENERGIE ATOMIQUE EVALUATION DE LA SECTION EFFICACE 1 DE LA REACTION ^Tmfn.Zn) ggTm DU SEUIL A 20 MeV par Claude PHI LIS, Philippe G. YOUNG Centre d'Etudes de Bruyères-le-Châtel Rapport CEA-R-4712 PLAN DE CLASSIFICATION DES RAPPORTS ET BIBLIOGRAPHIES CEA (Classifkation d u systèmt* i n l e m a l i o n a l d e d o c u m c n l a t i o n nucléaire A 13 A 1-1 A 15 A It. A 17 A :o A 30 B ii B i: B 13 B 14 B 1! B 16 B :i B B 23 B 24 B 25 :: B 30 10 20 SIDON/ÏNIS) Physique théorique C 30 utilisation des traceurs dam les science*, de la m- Physique atomique et moléculaire C 40 Sciences de la vie : autres études Physique de Pétai conoenrf C SO Radioproiection et environnement Physique des plasmas et r e s t i o n s thermonucléairts .Astrophysique, oosmuiogie et rayonnements cosmiques O 10 Isotopes el sources de rayonnements Conversion directe d'énereie I) 20 Applications des isotopes et des nyonnemenis Physique des hautes énergies E 11 Thermodynamique et mécanique ùe: fluides Physique neuIronique et physique nucléaire E 12 Cryogénie E 13 Installations pilotes et laboratoires Physique des basses températures Analyse chimique e1 isotopique Chimie minérale, chimie organique ei physico-chimie Radiochimie et chimie nucléaire Chimie sous rayonnement Corrosion Traitement du combustible Métaux et alliages (production et fabrication) Métaux et alliages (structure et propriétés physiques) Céramiques et cermets Matières plastiques et autres matériaux Effets des rayonnements sur les propriétés physiques des matériaux Sciences de la terre Action de l'irradiation externe en biologie Action des radioisotopes et leur cinétique Rapport Cote-matière DESCRIPTION-MATIERE (mots en E 14 Explosions nucléaires E 15 Instillations pour manipulation -le matériaux radioactifs E 16 Accélérateurs E 17 Essais des matériaux E 20 Réacteurs nucléaires (en général) E 30 Réacteurs nucléaires (types) E 40 Instrumentation E 50 Effluents et déchets radioactifs F 10 Economie F 20 Législation nucléaire F 30 Documentation nucléaire F 40 Sauvegarde et contrôle F 50 Méthodes mathématio»" r* codes de calcul F 60 Divers CEA-R-4712 de ce rapport clefs français DOMAINE 1 0 - 1 0 0 MeV extraits : A.30 du thesaurus en SIDON/iNIS) anglais MeV RANGE 10-100 SECTIONS EFFICACES CROSS SECTIONS CIBLE THULIUM 169 THULIUM 169 TARGET REACTIONS PAR NEUTRONS NEUTRON REACTIONS NEUTRONS NEUTRONS THUUUM 168 THULIUM 168 ENERGIE DE REACTION NUCIEAIRE Q - VALUE ';appnrl CI.A-K-4"i: t'entre dT.rudes de Uniyêres-le-( hâli-l 1VALI VriON l)K LA SKCTION IJÏICACL 1)1 LA KLACTION l,>y Tm(n.2ii) W I f , 8 T m DU SHLIIL A :0 MeV (>•) Claude PHILIS, Philippe G. YOUNG - Décembre 1975 • CEA-R-4713 - PHIUS Claude, YOUXb P h i l i p p C. EVALUATION DE LA SECTION EFFICACE DE LA REACTION ' ; ; T m ( n , 2 n ) * ; ; j m DU SEUIL A 20 MeV Sommaire.- Uns é v a l u a t i o n de l a s e c t i o n e f f i c a c e de l a r é a c t i o n " T m [ n . 2 n ) T m a é t é f a i t e du s e u i l fi 20 HeV.. Toutes l e s donaées expérimentales connues ont é t é r ë - n o r m a l i s é e s a un ensemble cohérent de données de r é f é r e n c e . Du s e u i l a environ 15 MeV, c e t t e é v a l u a t i o n e s t basée sur l e s données e x p é r i m e n t a l e s . De IS a 20 HeV, oil i l n ' e x i s t e pas de données e x p é r i m e n t a l e s , l ' é v a l u a t i o n e s t i s s u e d'un c a l c u l basé sur l a t h é o r i e s t a t i s t i q u s . Les données recommandées sont d i s c u t é e s e t comparées Avec des v a l e u r s t h é o r i q u e s , e t une e s t i m a t i o n de l e u r i n c e r t i t u d e e s t donnée. 1 , , , Comnissariat a l ' E n e r g i e Atomique - France CEA-R-4712 - PHItlS Claude, YOUNG P h i l i p p G. Summary.- AD e v a l u a t i o n of t h e n u c l e a r c r o s s s e c t i o n f o r t h e J*TmIn,în)*JjTm r e a c t i o n h a s been completed from t h r e s h o l d t o 20 KeV. All the a v a i l a b l e experimental information were c r i t i c a l l y reviewed and were normalized t o a c o n s i s t e n t s e t or s t a n d a r d s . The e v a l u a t i o n i s based on such experimental information below IS.MeV,and i s e x t r a p o l a t e d t o ZD MeV with a s t a t i s t i c a l theory c a l c u l a t i o n . The e v a l u a t i o n d a t a a r e d i s c u s s e d and compared with t h e o r e t i c a l v a l u e s » *°d e s t i m a t e s of t h e u n c e r t a i n t y i n t h e adopted d a t a a r e p r o v i d e d . l SI p . Commissariat a l ' E n e r g i e Atomique - France I II - INTRODUCTION - DONNEES GENERALES SUR LA REACTION ETUDIEE - REACTIONS EN COMPE TITION - III IV - METHODES DE MESURE ET STANDARDS UTILISES - RESUMES DES TRAVAUX UTILISES POUR L'EVALUATION : NORMALISATION ET RESULTATS Fiche n° 1 - H.A. TEUES et al. Fiche n° 2 - W. DILG et al. Fiche n' 3 - A.A. DRUZHININ et al. Fiche n° 4 - D.S. MATHER et al. Fiche n° 5 - D.R. NETHAWAY . Fiche n° 6 - R. VOS et al. Fiche n° 7 - J. FREHAUT et al. Fiche n° 8 - S.M. QAIM . V - PUBLICATIONS NON RETENUES - VI - VALEURS ISSUES DE CALCULS OU D'EVALUATION - VII - DONNEES RECOMMANDEES, COMPARAISON AVEC D'AUTRES RESULTATS ISSUS DE CALCULS OU D'EVALUATIONS, ERREURS ADOPTEES - VIII - COHERENCE D".S DONNEES RECOMMANDEES - IX - CONCLUSION - X - REFERENCES - XI - LEGENDES DES FIGURES - I - INTRODUCTION L'évaluation de !a section efficace de la réaction Tm(n,2n) <-Tm a été entreprise pour répondre à la demande n" /U4 -• Q WRENDA 73 renouvelée dans WRENDA 74 T l j . La précision demandée f-^z •:* J" dans une gamme d'énergie allant du seuil à 15 MeV . 11 n'existe pas, â notre connaissance d ' autre éva I 'jat:~ :: -••'- t-r. Tide cette section efficace du seuil à 20 MeV . Pour cet te évaluation, toutes les données expérimenta les connus au 30/9/1974 ont été regroupées avec leur documentaLion . Après la cocpilation d'une vingtaine d'articles, onze documents concernant des résultats expérimentaux ont été étudiés . Deux n'ont pas été pris en compte pour 1e manque d'informâtion sur le standard ut i 1 isé et, pour 1'un d'entre eux, pour ce qui nous a semblé être une ir.cohérenct interne . Les méthodes de mesure utilise^ par les auteurs ont êzi- étudiées. Les informations essentiel les (section efficace dt référence, cons tances nucléaires du radioisotope formé ..,) de chaque document retenu ont été regroupées sur une fiche . L2S résultats de chaque mesure ont ensuite été re-normalises à un ensemble cohérent de données de références récentes (les résultats expérimentaux pour lesquels les informations n'étaient pas suffisantes pour déterminer les standards utilisés par l'auteur ont été soit exlus, soit traités comme des données relatives) . Une courbe représentant nos données recommandées a alors été tracée a partir des données re-nornalisées, dans la gamme d'énergie des résultats expérimentaux, du seuil à environ 15,2 MeV . Un nouveau calcul basé sur la théorie statistique a été utilisé, après ajustement sur nos données recommandées aux alentours de 14,5 MeV, pour les extrapoler jusqu'à 20 MeV, zone dans laquelle on ne dispose pas de résultats expérimentaux . Les résultats des calculs théoriques et d'autres évaluations ont ensuite été comparées à nos données recommandées , Les données recommandées sont 1'aboutissement de l'étude résumée dans les paragraphes suivants : - Données générales sur la réaction étudiée . Réactions en compétition . _ 4 - - Méthodes de mesures et standards utilisés . - Résumés des publications retenues, normalisations et résultats . - Publications dont les résultats n'ont pas été retenus . II - DONNEES GENERALES SUR LA REACTION ETUDIEE - REACTIONS EN COMPETITION La valeur de 0 pour la réaction 69 Tm(n,2n) TtQ est |_ 2J : 6g Q - - 8,060 ? 0,060 MeV soit une énergie de seuil pour les neutrons incidentB de : 8,108 ± 0,060 HeV Les valeurs de Q et les seuils pour les autres réactions possibles au-dessous de E , - 20 MeV sont ("2,3.4"! : Q (MeV) REACTION ,69 Tm(n.Y) Tt. l70 ,69 Tm(n,p)' Er ,69 Tm(d,n)' Er 69 68 ,69 Im(n,t) 169 Tm(n, He) ,6 3 Wa) ,S6 ,67 Er l67 H 0 *> SEUIL (MeV) 6.594 — 0.431 — - 3.347 3.367 - 4.861 4.890 - 5.812 5.847 7.440 — »I.(n,n') V - 0.0084 0.0085 ' Tm(n,np) Er 69 - 5.572 5.605 ,69 -14.873 14.961 ,6 ,6 168 l67 Tm(n,3n) Im La Bection efficace totale de barns I 5 \ ,qTni à 14 MeV est 5,35 ± 0,05 . En dehors de la réaction (n,2n), peur d'informations exis- tent pour les autres réactions en compétition pour des énergies de neutrons incidents dans la région du MeV . III - METHODES DE MESURE ET STANDARDS UTILISES - Méthodes de mesure . Les expériences analysées utilisent deux méthodes de mesure qui peuvent se résumer ainsi : - Les_mesures_dîrectes du_nombre_de neutrons_émi.s_au_cours de _la réaction . On place successivement l'échantillon dont on cherche la section efficace (n,2n), et l'élément de référence, (en général fissible) dont on connaît les sections efficaces (n,2n), (n,f) et les probabilités P (v,E) d'émission de '> neutrons pour les fissions induites par les neu1 trons d* énergie E, au centre d'un cariai traversant un gros scintillateur liquide chargé au gadolinium . Un faisceau de neutrons d'énergie donnée, de diamètre inférieur au canal, mais supérieur à l'échantillon et au moniteur, irradie ceux-ci . Les neutrons émis au cours de la réaction Tm(n,2n) , Tni -ont détectés dans le scintillateur sous un angle solide q voisin de 4 TT . Après de nombreuses corrections, les comptages obtenus avec l'échantillon et le moniteur permettent de remonter à la section efficace (n,2n) totale de l'échantillon I 6 \ , puisque le nombre de neutrons comptés ne dépend pas de l'état du noyau résiduel . - Les mesures oar activation . Les mesures par activation sont possibles lorsque le noyau formé par la reaction est radioactif et a une période suffisamment longue pour être mesurée en différé . C'est le cas de ,„TID , Les mesures de flux se font soit au moyen de la technique de la particule associée (mesures absolues), soit â l'aide d'une réaction du type (n,p), (n,oc) ... dont la section efficace est connue et qui conduit elle aussi à un noyau radioactif dont on mesure l'activité . *4 4 • He dans le cas de la réaction T(d,n) He . Dans ce cas, on place l'échantillon, dont on cherche La section efficace (n,2n) et l'élément de référence dont on connaît la section efficace, dan.: un flux intense de neutrons d'énergie donnée . Les mesures d'activités sont effectuées au moyen de spectromètres étalonnés 6 ou le plus souvent y détectant les rayonnements émis soit par les noyaux issus de la réaction, soit par leur fils . La connaissance des intensités des rayonnements mesurés issus de l'irradiation de l'élément de référence permet de remonter au flux, et ensuite, connaissant les intensités du radioisotope formé dans l'échantillon on peut remonter â la section efficace (n,2n) . On voit que pour cette méthode, la section efficace n,2n obtenue est celle qui conduit à l'état instable du noyau résiduel dont on mesure l'activité . - Standards utilisés . - Mesures directes_du nombre de_neutrons |nis_au_cours_de_la réaction . Aucune normalisation sur le nombre moyen de neutrons prompts de fission spontanée (v ) du Cf (_8J (qui sert à déterminer l'efficacité du gros scintillateur liquide) n'a été faite . En effet les mesures directes ont été effectuées relativement à la section efficace de fission de |_6,17J q „U . Une des plus récentes évaluations de cette dernière est celle de M.G. SOWERBY I "w que nous avons retenue et dont nous avons reporté les valeurs planche I . - Mesures par activation . Comte indiqué plus haut, ces mesures sont faites par des moyens spectroscopîques B ou Y de basses énergies sur les rayonnements émis au cours de la désintégration des noyaux radioactifs formés, issus de la réaction (n,2n) . Il est donc essentiel de bien définir les intensités des rayonnements mesurés . Le schéma de désintégration de Tm est relativement bien connu . fiq L'évaluation de GREENWOOD |~9j et les mesures spectroscopiques des rayonnements y de KELLER f10I L ont été utilisées pour déterminer la période J standard et ie schéma de désintégration de '68Tm 69 T ftQ Nous avons résumé dans le schéma ci-dessous pjur -,. '. -î^ ur.iquen.ent les données utiles à notre évaluation q' e nous av-ns 11 est â noter que quelques lignes £ i,qui représentent 4Z) n'ont pas été indiquées ainsi que les r .yonnenentd 68 n i v e a u à 264 keV d« Er e t que l e Tm se d é s i n t è g r e 69 s i o n 0 (avec u n ' l u e n a i t c de ^ 7,5!! e r s 168 Yb 70 1541 keV. Y IOSÎ, -v 89o keV 7 9 , 8 keV_ 0 keV_ \r t iJl Er i:;- (stable) au tj-al • i" ;-ÎÛ-. t;j aussi par - 8 - Raie Energie tkeV) Intensité Raie Y Y, 2 Raie Y 3 Raie Y<4 447 198 8lo 184 2:,0 50,0 46,0 16,4 pour ^<?r. désintégrations du noyau l b Tr. T, ..= 93,1 jours 1/2 1 .- Les mesures des flux de neutrons ont été faites au stoyen de la sec:ion efficace ce il réaction " Al(n,a) Na , 24 24 La quantité de ..N'a forcée est facilement mesurable . Le ..Na a une période de '5,0 h et a un fi.'s 7-Mg dont les niveaux excites émettent deux rayonnements Y de 1,368 MeV «,. 2,754 MeV . Les mesures sont effectuées soit au aoyer. d'un spectronètre V étalonné, soit par comparaison avec une source - i de _, 26. étalon ï,a . L'évaluation que nous avons retenue pour la section efficace de cette réaction est celle de P.G. YOUNG 11 qui a été utilisée pour ENDF/B.III et dont les valeurs ont été reportées planche 2 . IV - RESUMES DES TRAVAUX UTILISES POUR L'EVALUATION, NORMALISATION et RESULTATS - A partir de chaque publication retenue, nous avons constitué une fiche résumant les informations principales extraites et les calculs de :. rmalisation . - Les référencée supplempntaires indiquées sur chaque f:, che concernent d'autres publications du même auteur qui ont aidé â la description de l'expérience . •1 - 9 - - Les quantités mesurées indiquées n'intéressent que la section effïeace '^Tm<n,2n>'^î,» . - Aucune des normalisations n'a conduit à une majoration des erreurs données par les auteurs . - FIÇHE_N°_I - Q2J AUTEURS : TEWES H.A., CARETTO A.A., MILLER A.E., NETHAWAY D.R. REFERENCE : UCRL 602S T (1960) i Référence supplémentaire \J3J . LABORATOIRE : Lawrence Livermore Laboratory l'U.S.A.) QUANTITES MESUREES : Section efficace de la réaction Tm(n,2n) £ Tm 9 pour 7 énergies de 9,8 à 14,5 MeV . METHODE DE MESURE : Activation . PRECISION' : En énergie : ± 200 keV ; sur a : t 40Z . STANDARD : H (n,n) . PRODUCTION DES NEUTRONS : Cyclotron, réaction DD . ECHANTILLONS : Pas d'information . MESURE DE FLUX : Pas d'information . MONTAGE EXPERIMENTAL : Pas d'information . CORRECTIONS : Influence des neutrons de cassure du deuteron . COMMENTAIRES DE L'EVALUATEUR : Le rapport UCRL 6028 T ne contient pas f suffisamment d informât ions pour normaliser ces résultats . Nous les avons cependant retenus car ils ont constitué les seuls résultats expérimentaux pour E < 14 MeV ayant servi au tracé de la courbe du BNL 325 |~36l , qui a été utilisée pendant de nombreuses années . NORMALISATIONS - RESULTATS : A l'époque des mesures de TEWES, le schéma de désintégration de ,-gTm était mal conr.u . Comme nous ne connaissons pas les valeurs du schéma que TKWES j~I2J a utilisées, nous avons considéré les valeurs données par TEWES [ 12] tomme relatives et nous les avons replacées en accord avec la moyenne des autres mesures sur l'ensemble de la gamme d'énergie . Ceci nous a conduit à un facteur de re-normalisation de 2,13 . E n ± AE n 3 | C r A ?lz 2 (MeV) (mb) (mb) % 9,8 0,2 431 918 40 10,35 0,2 665 1416 40 11,5 0,2 865 1B42 40 12,3 0,2 934 1989 40 13,0 0,2 924 1968 40 13,85 0,2 955 2034 40 14,5 0,2 1032 2198 40 (MeV) Section efficace de la réaction valeurs de TEWES Tm(n,2n) ftQ 00 Section efficace de la réaction -QTm(n,2n) qTm ; valeurs adoptées après re-normalisation : a 2 - o-j x 2,13 . Tm fi<1 fi - FICHE N 2 03 A'.TITRS : DILG W. , VOKACH H., WINKLER G., HILLE P. "EFERENfK : Nuclear Phvsics A 118, 9 (1968) ; référence suppléinenta i ru DO • ' LABORATOIRE : Physikdeparteirent der Technischen Hochschule, Mîînrhen et Institut fur Radîumforschung und Kernphysik, Wien, Osterreich . QUANTITES MESUREES : Section efficace de la réaction ,QTra(n,2n) tgTm à METHODE DE MESURE : Activation PRECISION : ^E : : 0,15 MeV ; L a/O : • 5,8% . STANDARDS : ^AL(n,Ct)^Na ; o = 111,5 tnb t 1,52 à 14,7 MeV, T ,/2<'69 Tm) = 8 6 j ° U r S • Walton de 200 UeV et accélérateur Van de Graaff de 400 keV ECHAJ.TILLONS : Oxyde de Tm pressé entre deux disques d'Al, diamètre de l'échantillon 25 son . MESURE DE FLUX : Mesure de l'activité de r Na produit par réaction (n,a) sur les feuilles d'Al placées de chaque côté de l'échantillon de Tm . MESURE DE L'ACTIVITE : Par spectrométrie X avec cristal INa (Tl) à fenêtre mince dans une géométrie de 102 et dans une géométrie de ^ 1002 (spectrométrîe X de somme) . CORRECTIONS : Auto-absorption et géométrie pour les rayons X et Y produits dans les cibles . ERREURS : I,'erreur donnée représente la somme de l'erreur statistic.' ~1 et de l'erreur systématique maximum estimée . NORMA'.ISATION - RESULTATS : Nous avons re-normalisé lli] par 1 ' intermédia, re de la section efficace • tti 1 ise pour mesurer le f lux et de notre standard 'JlUi les valeurs de r .Al(n, -0 Na qu'il . Nous avons également re--normal isê sur la période de DILC qui es t différente de ce lie de ne t réstandard . 0 E (MeV) (mb) 14,7 111,5 K °3 (mb) (mb) 116,' 2000 - A :/• (rab) 1,083 2252 ' • • • ' R : Facteur correctif pour notre période standard <> 93,1/86,0) . utilisé par D1LG pour mesurer le flux de neutrons a ; Valeur de notre standard | I 1I pour la section efficace de la réaction ^ A l ( n , a ) ^ N a à 14,7 MeV . O : Valeur de la section efficace de la réaction ^ T n i C n ^ n ) QTTTI 69" A donnée par DILG . a : Valeur de la section efficace de la réaction ,gTm(n,2n) vgTai FICHE N 3 - D€I ACTEURS : DRUZHISIK A.A., IVANOVA N.I., LBOV A.A. REFERENCE : Soviet Journal of Nuclear Physics U , (1972), 383 ; référence supplémentaire I 4il LABORATOIRE : L'.R.S.S. QUANTITE MESUREE : Section efficace de la réaction ,;ïm(n,2n) ,„Tm à 14,8 MeV . PRECISION : Sur 0 : ± 9,8% . METHODE DE MESURE : Activation . STANDARDS : Intensité totale des rayonnements Y de 185 et I9B keV : 0,77 par désintégration de ' lu ; T C oT°) " 6 8 5 jours . de la particule associée . Le flux reçu par l'échantillon à différentes distances était déterminé par l'activation de feuilles de Zr et Al . d'Aluminium : diamètre : 18 mm ; hauteur : 3,2 mm ; épaisseur :0,5 ; 0,8 mm MONTAGE EXPERIMENTAL : Echantillons irradiés â 0" de 1 à 3 cm de la cible tritiée, irradiation de 8 h,mesures par spectromètre INa étalonné . CORRECTIONS : Pas d'indication . ERREUR : Pas d'indication . COMMENTAIRE DE L'EVALUATEUR : Le flux ayant été initialement calibré au moyen de la particule associée, nous avons considéré de ce point de vue sa mesure comae absolue . L'auteur a également utilisé, pour mesurer le £ lux â différentes distances de la cible, la section efficace de la réaction ^AlCn,a),,Na pour laquelle dans le document auquel ii se réfère, \j*[\ il donne la valeur de 11 7 mb à 14,8 MeV . Il est à noter que cette val eu eat très proclhe de celle de notre standard \j{] (114,7 mb) NORMALISATION - RESULTATS : Nous avons re-normalisé les résultats de DRUZHININ Dd ur la période et les intensités des rayonnements y uti168. lisés pour la mesure de l'activité de E n (MeV) R . Tm R °2 2 (mb) 1630 14,8 R 1,160 1,095 (mb) 7, 2070 9,8 : Facteur correctif pour les intensités des rayonnements y ( - 0,77/0,664) . R 3. ? : Facteur correctif pour la période ( - 93,1/85,0) : Valeur de la section efficace de la réaction 1 JTm(n,,2n) |gTm nesurée par DRUZHININ Qlô] O , : Valeur de la section efficace de la réaction 1 g?Ita(o,2n) g?Tift adoptée avec ' 1 s 2 " Q ) ' l R R ' 2 ' EIÇHÊ_Sl_i * 00 AUTEURS : MATHER D . S . , BAMPTON P . F . , COLES R.E. , JAMES G., SIWD F . J . REFERENCE : A.W.R.E. Report N Q 072/72 (1972) . LABORATOIRE : ALDERMASTCS (England) . QUANTITE MESUREE : S e c t i o n s e f f i c a c e s de la r é a c t i o n gTm(n,2n) 69 Tm pour l e s é n e r g i e s de 12,4 et 14,3 MeV , METHODE DE MESURE : Mesure d i r e c t e (comptage 4 " des n e u t r o n s émis au cours de la r é a c t i o n ) . PRECISION : Sur l ' é n e r g i e : ± I00 keV ; sur a : î 8 , 6 ï à 12,4 MeV e t t 7 , 2 " à 14,3 MeV . 4 , 3 MeV £ l 8 ] ; v ( 2 5 2 C f ) - 3,756 i 0,010 Q9] . Graaff 6 MV , ECHANTILLONS : Tm 0- sous forme pulvérulente dans container cylindrique ? d'Al de 25 mm de diamètre . MESURE : Cycles de mesures successives sur U (mesure du flux) et sur Tra 0„ . Mesure relative et contrôle du flux par scintillateur plastique . MONTAGE EXPERIMEîîTAL : Echantillon et. moniteur placés successivement au centre d'un gros scintillateur liquide sphërique qui permet de compter la multiplicité des neutrons émis . CORRECTIONS : Correction des empilements de neutrons solitaires par le calcul ; atténuation et dégradation du flux incident ^ + 15% ; atténuation dans le moniteur - 2,6% ; présence de neutrons de faibles énergies dans le faisceau + 12% ; réponse en énergie du détecteur *v - 3% ; absorption 1 - 17 - des neutrons émis dans 1 ' é chant il Ion ; correct ion totale appliquêe * ! ! 1 ~':. à 12,4 MeV et *• îil mb à 14,3 MeV . ERREUR : Standard : composée à partir de l'erreur standard sur 1g secti„n efficace et des erreurs sur les corrections . COMMENTAIRE DE L'EVALUATES : Cette publication est important? par l'énergie à laquelle la mesure a été faîte et par l'étude détaillée de toutes it-à corrections qui pouvaient intervenir dans cette méthode de mesure . NORMALISATION - RESULTATS : Aucune normalisation n'a été nécess?ire, les standards adoptés par MATHER étant ceux que nous utilisons . E n (MeV) t ÛE n (MeV) a t A o/a (mb) (%) 12,4 0,100 1692 3,6 U,3 0,100 2118 7.2 FICHE_N"_5 - r20J AUTEURS : SETHAWAY D.R. REFERENCE : Nuclear Physics A 190 635 (1972) , UABDRATOIRE : LAWRENCE LIVERMORE LABORATORY (USA) . QUANTITES MESUREES : Sections efficaces de la réaction Tm(n,2n) gTm pour 9 énergies de 13,8 à 14,9 MeV en aeux séries . METHODE DE MESURE : Activation . PRECISION : Sur l'énergie : environ 1 25 l<eV ; sur a : : 4.7X . STANDARDS : ^'A1 (n,a)^Na s - 117,0 = 0,8 mb 1 14,43 t 0,015 MeV Q ] I (198 keV) - 0,52 et I (816 keV) - 0,495 photons par désintégration du '^Tm ; T ] / 2 ( l68 T m ) - 93,1 jours . PRODUCTION DES NEUTRONS : Réaction T(d,n) He sur cible tournante de Ti-T MESURE DE FLUX : Mesure de l'activité du 24 Na produit dans les disques d'Al (même dimension que les échantillons) à partir de la réaction A l ( n a ) 1 i3 ' n nergie des neutrons . Pour les autres énergies NETHAWAY a pris les r é s u l t a t s de : - BAYHURST B.P. Q Î J BARRALL R.C, ^251 , BUTLER J . P . QJ] , PAULSEN A. Q j ] , , pour t r a c e : la courbe de section efficace q u ' i l a u r i l i s é e (voir valeurs e x t r a i t e s sur tableau) , MESURE DE L'ACTIVITE : Spectrométrie y avec Ge (Li) . CORRECTIONS : Auta-absorption des rayonnements dans 1 ' Ccha.iti 1 Lon, Le flux de neutrons est contrôlé à l'aide d'un télescope à protons pour la correction de la décroissance du flux au cours du temps . MONTAGE EXPERIMENTAL : Echantillons et éléments de références placés car jne sphère d'Al de 20 cm de rayon centrée sur la source de neutrons . Montage très aéré peur éviter les neutrons diffusés . ERREURS : Pas d'indication . COMMENTAIRE DE L'EVALUATEUR : Ce travail est caractérisé par la meilleure géométrie d'irradiation dans les méthodes par activation qui a permis a NETHAWAY d'obtenir une précision en énergie d'environ ± 25 keV . Ceci a été re;idu possible par l'utilisation d'un accélérateur à fort courant . NORMALISATION - RESULTATS : NETHAWAY Q o ] ne donnant pas les valeurs numériques de tous ses points expérimentaux pour la section efficace , Tm(n,2n) -«Tu, nous les avons relever (avec la courbe moyenne) sur sa q figure 7 et reportées planche 3 d'où nous avons extrait quelques valeurs de section efficace pour des énergies choisies . Ces données ont été 27 24 re-nonnalisées pour la section efficace _Al(n,a).,Na utilisée pour la mesure de flux» ainsi que pour les intensités des rayonnements Y du ..Tu . Pour celles-là, nous avons fait une correction moyenne en normalisant sur la somme des intensités des deux rayonnements y mesurés . La période de ,_Tm utilisée par NETHAWAY est la même que celle de notre valeur standard. E n (MeV) "l ° °3 (mb) (mb) (mb) 2 R °4 A (mb) 1965 1,057 2127 °4 m 13,8 122,5 125,4 14,0 120,7 123,9 1965 1 ,057 2133 4,7 120,0 122,1 I960 1 ,057 2108 4,7 117,5 119,9 1945 1 ,057 2098 4.7 1 A , A3 "»,7 117,0* 119,5 113,9 117,4 1923 , ,057 2095 4,7 111,2 114,7 190C 1,057 2072 4,7 1 10,0 113,4 1891 1,057 2061 4,7 Valeur utilisée conme standard primaire , R : Facteur correctif pour les intensités des rayonnements y ( = 1,015/0,96) . o : Valeurs de la section efficace de de la fig. 1 de NETHAWAY M M Al(n,a) 24 Na extraites . '"aleurs de la section efficace de notre standard 27 )T Al(n,cO Na tirée de (Planche 2) , Valeurs de la section efficace de JTm(n,2n) coTni extraites fi de la courbe de NETHAWAÏ . o : Valeurs de la section efficace ,;iTm(n,2n) ? T m adoptée, Q [»] AUTEURS : VOS R., CHÛRIA 5.K., GI-CHBIST R.j. , ALFORD U.A. 'ŒFERENCE : Bull. Am. Phys. Soc. 18, 775 (1973) et Communication priv (1974) . LABORATOIRE : Alabama State University . QUANTITES MESUREES : Section erficace de la réaction ' ^Tn.(n, 2n, ' * T" 13,33 J 14,71 et 15,24 MeV . METHODE DE MESURE : Activation . PRECISION : Sur l'énergie : .'.F. = 90, 130 et 160 keV respectivement ?c F. •- 13,33 : 14,71 et 15,24 MeV ; sur J, i--.'; - ! « n . STANDARDS : "Al(n,a)^Sa ; a - 1 12 ir.b à 14,7 MeV Q j ] . ('!o»b) = "3,1 j. J I y (198 keV) - ° ' e t 5 3 5 : \ (448 keV) = ° ' 2 3 5 ; 168 ï7 ,o,< „\ =• 0,496 photors par du 59 , Tm . (816 .keV) » r r désintégration D T n ECHANTILLONS : Mélange de Al- 0- et Ttt, 0^ sous forme pulvérulente . MESURE DE FLUX : Mesure de 1 activité de 24 Na produite par la reaction dans l'échantillon . Contrôle relatif du flux par scintillateur liquide . MONTAGE EXPERIMENTAL : Un ôchantillon était placé à 0° et deux échantill 3 annulaires sous-tendaient des angles respectivement de 60* et 13C par rapport à l'axe du faisceau . CORRECTIONS : Auto-absorption des rayonnements y dans l'échantillon, effets de sonme entre les ravc..Lienents X et Y coïncident . tRREUR : Pas d'indication . NORMALISATION - RESULTATS : Nous avons re-normalise les valeurs de VOS I 26] à nos valeurs sta Jards pour la section efficace de la réaction ^'AUn,"0~"*Na . Pour les intensités des rayonnements Y mesurés ( 193, 448 *' 168 316 keV), nous avons r^-normalise sur leur somme . La période de g' utiliser par VOS est la même ^ue celle de notre standard . 1 rin 6 E n (MeV) 13,33 : iE n 0 R °2 °3 CrUV) 1 (mb) (nb) (mb) 0,09 122,4 127,2 1901 °4 ± A O/O ' m (mb) 1,073 2120 3,5 14,71 0,13 112,0 115,9 1813 1,073 2013 4,4 15,24 0,16 104,8 108,7 1879 1,073 2091 4,3 R : Facteur correctif pour les intesnités des rayonnemp.nts Y o 27 24 : Valeurs de la section efficace de la réaction Al(n,a)j Na ( = 1,266/1,180) . 13 utilisées par VOS (~26j normalisant les mesures de LISKIEN r27J 14,7 MeV de V0NACH Q î J o. ( . Ces valeurs ont été obtenues en à la valeur à * : Valeur de notre section efficace ,Al(n,a) Na standard 0- : Valeurs de la section efficace de. la réaction L'Ll TTi(n,2n) ,gTni données par VOS f"26j . a. : Valeurs de la section efficace de la réaction Tm(n,2r.) qTm ftq adoptées avec : o (ff /CT 5 R °3 ' 2 l " * fi - FIÇK-ïl-Z - £ ô j AUTEURS : FREHAUT J. et M0SINSK1 G. REFERENCE : Rapport CEA-R-4627 (1974) et Communication privée . LABORATOIRE : Centre d'Etudes de Bruyères-le-Châtel (France) . QUANTITE MESUREE : ' ^Tm(n, 2n)'^Tm, pour U énergies de 7,93 à 14,28 MeV . METHODE DE MESURE : Mesure directe (comptage 4 TT des neutrons émis au cours de la réaction) . PRECISION : Sur l'énergie : de ± 70 à "- 150 keV ; sur 0 , de ± 4,1 à i 503 . 238 25/ STANDARDS : U(n,f) Q?J et G ( Cf) = 3,732 QsJ PRODUCTION DES NEUTRONS : Réaction D(d,n) He sur cible gazeuse avec Van de Graaff Tandem 12 MeV . ECHANTILLONS : Tm métal "» 10 g, diamètre 20 mm enveloppé dans feuille since de polyethylene . MESURE : Mesures successives entre le moniteur et les échantillons . Mesure relative permanente du flux par petit scintillateur liquide . MONTAGE EXPERIMENTAL : Echantillon et moniteur ( irradié par le faisceau de neutrons) placés successivement au centre d'un gros scintillaLeur liquide sphérique qui permet de compter la multiplicité des neutrons émis . CORRECTIONS : Correction des empilements d'événements à un neutron par le calcul, du bruit de fond, du temps mort, des événements dus à l'enveloppe de l'échantillon, neutrons de break-up . - 24 - ERREURS : Erreurs statistiques combinées quadratiquement . L'erreur sur le °3S (~ U) n'est pas incluse . standard j COMMENTAIRE DE L'EVALUATEUR : Ce travail est le seul qui donne 14 points de mesures régulièrement espacés en énergie pour cette réaction et par cette méthode de mesure . NORMALISATION - RESULTATS ; Aucune normalisation n'a été nécessaire, les standards adoptés par FKEHAUT étant ceux que nous utilisons . E n (MeV) 8,44 t AE n (MeV) 0,140 a ± A 0/0 (mb) J 0,068 50 8,94 0,125 0,377 7,2 9,44 0,120 0,978 8,9 9,93 0,110 1,232 5,6 10,42 0,100 1,567 5,6 10,91 0,095 1,661 6,4 11,40 0,090 1,715 4,6 11,88 0,085 1,799 5,3 12,36 0,085 1,953 4,3 12,85 0,080 2,093 4,1 13,33 0,075 2,131 5,8 13,80 0,075 2,172 4,1 14,28 0,070 1,916 7,3 14,76 0,065 2,053 7.2 liÇHO*_8 " Q O AUTEUR : QAIM S.M. REFERENCE : Nuclear Physics A 224, 319 (1974), référence supplémentaire I 43J et Communication privée (1974) . LABORATOIRE : Institut fiïr N'iklearchetnie der KernforschungzanLage Julich GmbH (Germany) . QUANTITES MESUREES : Section efficacn de la réaction l Tm<n,2n) Tm à g METHODE DE MESURE : Activation PRECISION : Sur l'énergie ÛE : ± 0,3 MeV ; sur a, A a/a : ± 7,7% STANDARDS ; ^Al(n,a)^Na, o - (121 ± O mb et "As(n,2n)™As, Il .,-g JJ J-J a - (970 ± 80) mb à 14,7 MeV ; 1. ,_ ( ^ T m ) - 93 J j. 1 il 0? Dynagen . ECHANTILLONS : Mélange du Tm naturel SOUJ forme d'oxyde de grande pureté (0,2 - 1 g) avec l'élément de référence iy 0,05 g ) , l'ensemble étant enveloppé dans une feuille fine de polyethylene . MESURE DE FLUX : Mesure d^ 24 74 ,Na ou _„As formé dans l'échantillon au cours 11 J3 de 1'irradiation . MONT iGE EXPERIMENTAL : Echantillons places derrière la cible de 3 H pour CORRECTIONS : Corrections habituelles (géométrie! absorption, etc ...) ERREURS : Erreur statistique associée quadratiquement aux incertitudes sur flux de neutrons, ^'efficacité relative du spectromètre Y. l'évaluation la partie du spectre continu sous le ph. topic . Les erreurs dues à 1'inrtitude sur le schéma de désintégration ne sont pas incluses . NORMALISATION - RESULTATS : QAIM n'a pas indîqié clairement si la section efficace qu'il avait utilisé pour mesurer le fl"X de neutron était celle 27 ^4 75 74 de la réaction Al(n,a)" Na ou -_As(n,2n)- As . Comme il nous a signalé par ailleurs que ces deux réactions donnent des résultats cohérents, nous avons adais que le standard utilisé était la section efficace de la réac7 24 7 :ier. ~ Alin,i) Na sur laquelle nous avons normalisé son résultat . La période utilisée par QAIM est la même que celle de notre standard . Pour les intensités des rayonnements Y de 198 et 498 keV utilisés pour les mesures, nous avons normalisé sur leur somme . L E (MeV) i l ," °2 °3 (mb) Cmb) (nb) 12] 116 r. (MeV) r 0,300 1,97] ± cr/o R ',057 (mb) m l,9S« 7.7Z Facteur correctif pour les intensités des rayonnements Y (= 1,015/0,96) . Valeur de la section efficace de la réaction utilisée par QAIM Q i j 27 24 Al(n,ct) Na , Valeur de la section efficace de la réaction extraite de notre standard 27 24 .l(n,cc)..Na 00 (Planche 2) . Valeur de la section efficace de la réaction ,_Tm(n,2n) qTm fi donnée par QAIM . Valeur de la section efficace de la réaction gTm(n,2n) fi -Jim V - PUBLICATIONS NON RETENUES I) - VALLIS - D.G. - AWRE 0 - 76/66 (1966) Qê] Nous avons eu des difficultés en essayant de standardiser la valeur de VALLIS f*28l (0 „ • 1022 i I]6 mb à 14,7 MeV) . Pour ses *- *J n,2n mesures, VALLIS a utilisé un détecteur Ge (Li) pour observer le spectre gamma émis par les niveaux excités de de Er (au cours de la désintégrât i .,-r. ,.Tni), et il somme les ititens ités des rayonnements y qui dépeup lent \z niveau à 1543 keV . Dans ce même rapport, VALLIS I 28j donne des informa- tions seroblaMes concernant les rayonnements Y qui dépeuplent le ni veau -i 1095 keV ; pourtant, si ces données sont utilisées avec notre schéma de désint£àr<îtion, les résultats différent d'un facteur 1,7 de la valeur déduite du dépeuplement du niveau â 1543 keV . De plus, une comparaison entre les intensités relatives des rayonnements y adoptées par VALLIS et celles de notre standard montre que les intensités de VALLIS sent basses pour les énergies inférieures à 700 keV et hautes pour les énergi es supérieures à 700 keV . A cause de ces incertitudes, nous n'avons pas inclus le résultat de VALLIS dans la détermination de notre courbe recommandée . 2) - BARI A. - Nucl. Sciences Abs. 26 - 34 887 (1972) DO Ce résultat (1443 - 129 mb â 14,8 MeV) est extrait d'un résumé d'une thèse écrite à l'Université de l'Arkansas . Nous avons temporairement exlus ces résultats, car nous n'avons pas pu nous procurer cette thèse . Nous n'avons aucune information sur le standard du flux et le schéma de désintégration utilisé par BARI pour obtenir la section efficace VALLIS fait un calcul similaire qui indique un accord à •'•• UZ . Nous pensons, cependant, que le schéma de désintégration de correctement représenté dans son calcul . AQ T m n'est pas VI - VALEURS ISSUES DE CALCULS OU D'EVALUATIONS • I) - PEARLSTEIN S. - NDI A 3,3, 327 (1967) HjÔ] Les calculs ont été faits de FLEROV Q ! ] et BAHR Q 2 ] a partir des formules empiriques (Modèle statistique) . a E n <HeV) (mb) 13-, 1 2128 14,1 2186 15,1 2216 2) - JEKI L. - KFKI 71 8 (1971) E n (MeV) 11,05 33 a (ni) 1833 Cette valeur est obtenue par une formule empirique donnant les sections efficaces n,2n â E - Q + 3 MeV en fonction de (N-Z) et de A sur une large garnie de noyaux . Les coefficient* de la formule «ont. pour des tranches de Z, ajustés sur des résultats expérimentaux . - 29 - 3) - JARY J. - EANDC Topical Discussion, Tokyo, 1974 and private conanunication (1974) 34 - a - 20,9 MeV ' a - 18 MeV" 1 E n a °n,2n (MeV) 9,05 0 n,3n (mb) i n,2n (mb) a (mb) 29,7 -, n,3n (mb) 55,9 10,06 430 627 11,07 1141 1431 12,07 1675 1923 u,oa 1984 2154 U,08 2160 2269 15,09 2263 16,09 2322 0,2 235S 17,10 2338 16,8 2345 18,11 2234 139 2163 19,11 1940 443 1752 639 20,12 1532 858 1259 1135 2327 0,5 30,5 2."2 Ces résultats préliminaires ont été obtenu* par un calcul de la théorie statistique utilisant la représentation des densités de niveaux de GILBERT et CAMERON Q s ] 1 . La valeur de a » 20,9 MeV* pour le paramètre de densité de niveau a été extrait de GILBERT et CAMERON ; les résultats des calculH avec a • 18 MeV ont été indiqués pour comparaison . Ces calculs prennent en compte la compétition avec la réaction n,Y mais pas les réactions n,p et n,a et ne prennent pas en compte les spins . Une section non élastique constante en fonction de l'énergie basée sur la formule de FLEROV H } H a été utilisée pour les calculs . -'' - r.iLnBERG M.D. - SSL 325 - TID 4500 (1966) - E n IMeV) 9, Fib] (nil) 0,42 7 10,0 0,53 10,5 0,69 11,0 0.80 li,5 0,87 12,0 0,91 13,0 0,96 14,0 1,00 15,0 1,01 Ces résultats ont été extraits de la courbe donnée dans le BNL 325 qui avait été tracée à partir des résultats expérimentaux de TEWES (_>2J • Ces résultats étaient les seuls résultats connus quand le BNL 325 était en préparation . 5) - BODY Z.T. et CSIKAI J. - A-. En. Rev. 11.1 (1973) ("37] La valeur recommandée par BODY est une moyenne des valeurs expérimentales publiées (jusqu'en 1972) : a 14,7 HeV a = 2,045 ± 115 mb Vil - DONNEES RECOMMANDEES, COMPARAISON AVEC D'AUTRES RESULTATS ISSCS DE CALCULS OU D'EVALUATIONS, ERREURS ADOPTEES Sur la planche 4, nous avons fait figurer tous les résultats expérimentaux avant re-normalisation . Les désaccords entre les données sont évidente , vec des écarts supérieurs à un facteur deux, en particulier entre les résultats de FREHAUT T M et ceux de TEWES H 2J Sur la planche 5, les valeurs selectionnées ont été représentées après re-normalisation à notre ensemble de données recommandées . On remarque une nette amélioration, tout en rappelant que les résultats ce TEWES I12j ont été traités comme des résultats relatifs . Les erreurs indiquées planche 5 sont celles données par les auteurs . - Données recommandées . Nos données recommandées pour la section efficace de la réaction , Tm(n,2n) .-qTm sont indiquées par la courbe de la planche 5 . q Les données évaluées aux alentours de 14 MeV représentent un compromis entre différents résultats . Les valeurs de VOS Hï^! DRUZHININ Jj6\ et QAIM valeur de DILG (_'£) Qf] a"~desaus , NETHAWAY Q o ] , sont légèrement au-dessous de la courbe, la f i e s valeurs de FREHAUT f^J étant d e part et d'autre, et la valeur à 14,3 MeV de MATHER j~l7j en bon accord avec les valeurs recommandées . On remarque que la valeur â 12,4 MeV de MATHER I 17] est nettement au-dessous de la courbe évaluée et des valeurs de FREHAUT | 6 j ; une conclusion analogue a déjà été observée par PHILIS [3 81 dans l'évaluation de la section efficace de la réaction ^Nb(n,2n)^Nb . Au-dessous de 14 MeV, le tracé de notre courbe est fondée sur les résultats de FREHAUT (~6_j et ceux de TEWES p 2 j (que nous avons considéré comme relatifs et ajusté sur 1» moyenne des autres valeurs vers 14 MeV) avec une extrapolation arrondie jusqu'au seuil . Au-dessous de 15 MeV, ne disposant pas de données expérimentales, nous avons extrapolé notre courbe recommandée jusqu'à 20 MeV en utilisant les résultats de calculs de la théorie statistique obtenus par JARY I 3ÂJ pour un paramètre de densité de niveau de 20,9 MeV (GILBERT l_35| ) après une normalisation systématique d'environ - 5% pour améliorer l'accord avec les points expérimentaux aux alentours de 14,5 MeV . Le raccordement entre les deux parties de courbe conduit à passer légèrement au-dessus du milieu du groupe de pointi situés à 1A,7 14,8 MeV . On doit noter que les valeurs de FREHAUT F o J MATHER et de I_I7J obtenues par la méthode de mesure directe sont en bon accord ^excepté pour la valeur à 12,4 MeV de MATHER) avec les résultats des mesures par activation de QAIM DRUZKININ M y Qf] , DILC Q4] , NETHAWAY Q o J , . - Comparaison avec d'autres résultats issus de calculs ou d'évaluation . La comparaison de notre courbe adoptée avec des valeurs calculées ou évaluées est indiquée planche 6 . Les calculs de la théorie statistique de JARY [_3AJ ont été faits avec la représentation des densités de ni-eaux de GILBERT | 351 pour deux valeurs du paramètre de densité de niveaux . La valeur a - 20,9 MeV" a été extraite de GILBERT F^M et la ferme de la courbe correspondante a été retenue pour nos données recommandées (voir ci-dessus) , bien que les valeurs obtenues soient faibles audessous de 13 MeV . La courbe correspondant à la valeur a - 18 MeV a été indiquée pour comparaison . Elle conduit â un accord légèrement meilleur dans la région 12-15 MeV mais â des valeurs trop basses au-dessous de 13 MeV . Ceci pourrait s'expliquer (pour a - 20,9 et a - 18 MeV ) par la représentation inadéquate des niveaux â faibles énergies d'excitation pour ' _Tm par ce modèle . Nous avons également, pour informations, fait figurer planche 6 les résultats de la section efficace (n,3n) calculés par JARY Q H Les résultats des calculs de PEARLSTEIN n O j sont en 3 accord avec nos valeurs recommandées . Les valeurs de GOLDBERG L ÏJ (basée essentiellement sur celles de TEWES tandis que les valeurs de BODY r37j •*e notre courbe recommandée . IJZJ et JEKI p33l sont très basses, sont à moins de 15% - Erreurs adoptées . Une estimation de l'incertitude sur noB valeurs recoramandées est indiquée par les courbes en tirets de la planche 7 qui enveloppent la quaBi-totalité des données re-normalisées . Cocme les résultats expérimentaux ont été obtenuB par deux méthodes différentes, nous n'avons pas majoré cette incertitude pour tenir compte de celle3 de nos données d°. références . Au-dessous de °- 9 MeV, nous avons adopté l'erreur donnée par FREHAUT ("'"'_] pour la valeur à 7,93 MeV . De 9 à 16 MeV, nous avons adopté une incertitude de t 10Z qui enveloppe environ 90Z des valeurs expérimentales re-normalÏBéeB . Au-dessus de 16 MeV, la forme de courbe évaluée étant uniquement fondée sur des calculs (JARY I 34j ) » nouB avons augmen- té arbitrairement â ± 20Z l'incertitude adoptée . Les valeurs tabulées de la section efficace de la réaction , Tm(n,2n) , Tm et l'estimation de l'incertitude sur la courbe Évaluée q Q sont indiquées planche 8 , VIII - COHERENCE DES DONNEES RECOMMANDEES En dehors de la section efficace (n,2n), il y a peu d'informations sur les réactions neutroniques avec , Tm dans la région du MeV . Une estimation de la section efficace (n,n') peut être obtenue en utilisant la formule de FLEROV I 3il qui donne la section efficace nonélastique (o • 2,397 b) et en utilisant nos résultats pour la section n,e n La Bection efficace non élastique aux environs de 14 MeV en omettant les réactions ou plusieurs particules chargées sont émises . La section efficace (n,3n) est nulle à 14 MeV car son seuil est à 14,96 MeV . Si on suppose que les réactions n,y et celles qui produisent des particules chargées ont: des sections efficaces négligeables, nous obtenons : a n,n , *> a n,e - 0 _ n,2n - 0,267 b Les résultats précédents peuvent être comparés aux sections efficaces évaluées de la version IV de ENDF/B 1^401 pour les noyaux - 35 - Ainsi, bien que la piécisinn obtenue approche les t 5% dan-^ -^tte gamme, des nesures 3jpplémentaires sont nécessai res pour atteindre la précis : en demandée . En particulier, quelques résultats de mesures soignées au-dessous et au-dessus de 15 MeV préciseraient la pente de la courbe aux alentours de 14,5 MeV . Afin de comparer les résultats des calculs théoriques il serait également intéressant de disposer de quieques résultats expérimentaux jusqu'à 20 MeV . Enfin, on a pu remarquer dans cette ?nalyse que les rL-£'jitats des mesures de la section efficace , Tm(n,2n) ..«Tin par des îr.éthndeb aussi différentes q'ie les mesures directes et par activation, sont, une foi* re-normalisés, en accord, cet accord f:des des : ',iférents anr cohérent avec los î.iceiti- standards utilisés pour les uleux méthodes . Nous remercions Mademoiselle JARY J. et Monsieur LAGRANGE C. pour les calculs qu'il ont effectuas et les résultats qu'ils nous ont communiqués . Mous remercions également Monsieur FREHAUT J. de nous avoir connnunique ses résultats expérimentaux . [ 1 I - "World Request List for Neutron Data Measurements for Nuclear Reactors," ISDC(SEC) - 38/U, 1974 . [~2j - GOVE N.B. et KAPSTRA A.H., "The 1971 Atomic Maes Evaluation in Five Parts. Part V : Nuclear Reaction Q-values," Nucl. Data Tables 11, (1972), 127 . 1~3"] - WAPSTRA A.H. et GOVE N.B., "The 1971 Atonic Mass Evaluation in Five Part;. Part I : Atomic Masse Table," Nucl. Data Tables 9, (1971), 267 . TiT] - HARMATZ B., "A - 169, " Nucl. Data Sheets 10, (1973), 359 . Tsj - FOSTER D.G.Jr. , et GLASGOW D.W., "Neutron Total Cross Sections, 2.5 - 15 MeV. Part I. Experimental," Phys. Rev. C3, (1971), 576 . To"] - FREHAUT J. et MOSINSKI G., "Mesure des Sections Efficaces (n,2n) _, ., 56_ 59„ 89, 169^_ 175, 181_ 197, 209„. des Noyaux Fe, Co, Y, Tm, Lu, Ta, Au, Bi, 2 3 8 U et (n,3n) de 238, J du seuil à 15 MeV. 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I U(n,f) en )• Vlanche 2 : 27 24 Courbe représentant la variation de la sectLon efficace . ,Al(n,'i). , Na er. fonction de l'énergie (exti .ite Ce I l "1I ). Planche 3 : Courbe représentant 1B variation de la section efficace Tm(n,2n) , „TT, . _ 69 69 201 (Voir Fiche n 5) . Planche A : C Valeurs expérimentales de la section efficace de la réaction Planche 5 : Valeurs expérimentales re-normalisées et courbe adoptée pour la section efficace de la réaction ,_Tni(n,2n) , Tm du seuil à 20 MeV . 0 Planche 6 : Comparaison des résultats des calculs de JARY f_3Âj PEARLSTEIN Qo] , GOLDBERG Qê] , BODY £37] , JEKI 1^31 , , avec nos valeurs recomnandees , Planche 7 : Données recoomandées et erreurs adoptées pour la section efficace de la réaction '^Tmdi^iO^Jrin du seuil à 20 MeV . Planche 8 : Valeurs tabulées des données recommandées avec les erreurs adoptées pour la section efficace de la réaction 6g Tm(n,2n) .Tm du seuil à 20 MeV . fi 2,4 (barns) 169 Tm ( n 2n) Iftfl Tm([20], Fig.7; . série de mesuras A a-. ,. . „ B) 2,2 2,0 o 1,8 Planche 3 1,6 E (MeV) n 13 13,5 14 14,5 15 v ( borns) t t»4*1Sî--^ I -+- 169 . . o • • » 0 « « » T , , ,168 T 1960(12] TEWES, HA. 1966L28] VALLEi D.G. W8CU] DILO. W . DRUZHIN!N. AA. 197211 6 ! 1972117) fATHEFI, OS. NETHAWAY, QR. 1972(20 1 1972129'] BAR! A 1973126] VOS. R. 1W( 6 FREHAUT.J. •NX [4 2 1 OAIM SM Planche t. O.0H E (M V) n c fer (born») Jç-4*-À*f. — 169 T 166 T Donneet recommandée* „ 1960 [12] • TEWES, H.A. ° DILG, W. 1968 [14] • ORUZHININ. A.A. 1972 [16] 1972 [17] • MATHER. D.S. * NE TH AWAY. D.R. 1972 [2(j 1973 [26] ' VOS. R. 1974 [ 6 ] • FREHAUT, J. 1974 [42] o OAlM, &M. Planch. 5 E„ (McV) 19 20 . Donnée» recommandées E r r t u r i adoptée* • TE WES. HA. » DILG. V. • DRUZHININ. A.A. - MATHER, D.S. NETHAWAY D.R. 1960 [12] 196S " 1972 [16] 1972 [17] 1972 fed 1973 [26] 1974 [ 6 ] 1974 [42] Planche 7 13 14 E „ (MeV) 15 _L_ 16 20 Arhrvti il'-'!•;<! m-r IM' Ir CE A. Srrvitf Or Oon/mnnut.tin. S- Navrmbrr W'J DEPOT LEGAL 4ô:nr (nmestrr I975 La diffusion, à titre d'échange, des rapports et bibliographies du Commissariat è l'Energie Atomique est assurée par le Service de Documentation, CEN-Saclay, B.P. n 2, 91 190 - Gif-sur-Yvette (France). a Ces rapports et bibliographies sont également en vente à l'unité auprès de la Documentation Française, 31, quai Voltaire, 75007 - PARIS. Reports and bibliographies of the Commissariat à l'Energie Atomique are available, on an exchange basis, from the Seivîce de Documentation, CEN-Saclay, B.P. n° 2, 91 190 • Gif-sur-Yvette (France}. Individual reports and bibliographies are sold by the Documentation Française, 31, quai Voltaire, 75007 • PARIS. 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