Croissance de nanoparticules d Argent dans des verres
Transcription
Croissance de nanoparticules d Argent dans des verres
Cristaux photoniques et Nanophotonique A3.5 CROISSANCE DE NANOPARTICULES D’ARGENT DANS DES VERRES SODOCALCIQUES PAR IRRADIATION LASER ULTRAVIOLETTE CONTINUE PETITES AUX GROSSES NANOPARTICULES : DES François Goutaland, Emmanuel Marin, Henri Gagnaire, Jean-Yves Michalon, Aziz Boukenter Laboratoire Hubert Curien, UMR CNRS 5516, 18F rue Benoît Lauras 42023 Saint Etienne cedex [email protected] RÉSUMÉ Nous présentons une méthode de croissance de nanoparticules d’argent par insolation laser ultraviolette (UV) continue dans des verres sodocalciques. La taille et la concentration des nanoparticules dépendent de la densité de puissance du laser. Le diamètre des particules ainsi formées varie de 10 nm jusqu’à 500 nm environ. Enfin, nous démontrons que les particules de 80 nm peuvent être utilisées pour des applications de type Diffusion Raman de Surface Exaltée (SERS). MOTS-CLEFS : nanoparticules d’argent ; verres échangés ; coalescence ; SERS. 1. INTRODUCTION La croissance de nanoparticules d’argent par insolation laser ultraviolette pulsée dans des verres sodocalciques échangés avec des ions argent a été largement étudiée ces dernières années [14]. Il en résulte des particules de faible diamètre (2-3 nm). L’insolation UV pulsée de verres échangés contenant préalablement des particules d’argent conduit à la déformation [5], à la réduction de taille [6] voire à la disparition des nanoparticules [7]. Par conséquent, les applications de cette insolation pulsée se limitent à celles nécessitant de petites particules d’argent (switch optiques ultrarapides par exemple). Par contre, de nombreuses autres applications réclament des particules de plus grande taille. Dans cette étude, nous montrons que l’irradiation d’un verre sodocalcique commercial contenant des ions argent, par un laser UV continu, permet de faire croître des nanoparticules d’argent. La taille des particules ainsi obtenues dépend directement de la densité de puissance utilisée. En contrôlant cette densité, il est possible d’obtenir des particules dont le diamètre varie de 2 à 500 nm environ, la formation des plus grosses étant due à un phénomène de coalescence. Pour de fortes densités d’insolation, la concentration des particules devient extrêmement élevée et le verre présente un aspect quasi-métallique en surface. Enfin, nous démontrons que les verres ainsi insolés peuvent être utilisés comme substrat pour l’observation de la Diffusion Raman de Surface Exaltée. 2. EXPÉRIENCES Les ions argent sont introduits par échange d’ions dans des verres sodocalciques commerciaux d’épaisseur 1 mm, en trempant l’échantillon pendant 20 minutes à 340°C dans un mélange de sels fondus de concentration molaire 0.1AgNO3/0.9NaNO3. Ce traitement conduit à une couche échangée d’épaisseur 5 µm, dont l’indice varie de 1.61 à 1.52 depuis la surface vers l’intérieur du verre. Un laser continu à 244 nm, délivrant une puissance de 70 mW, est focalisé sur la surface du verre échangé avec une lentille convergente de distance focale 50 mm, donnant un spot de 10 µm. La densité de puissance est ajustée en défocalisant le laser jusqu’à 500 µm au-dessus de la surface du verre. L’échantillon, monté sur deux platines de translation perpendiculaires entre elles, est déplacé sous le faisceau laser avec une vitesse constante. On peut ainsi photoinscrire des réseaux de lignes insolées, de pas variant entre 10 et 40 µm. Un simple microscope optique permet l’observation en réflexion ou en transmission des échantillons produits. Un Microscope 222 JNOG, Lannion 2008 Cristaux photoniques et Nanophotonique A3.5 Electronique à Balayage (MEB) ainsi qu’un Microscope à Force Atomique (AFM) sont respectivement utilisés pour estimer la taille des nanoparticules et étudier l’état de surface du verre. La spectroscopie Raman est effectuée avec un spectromètre confocal permettant d’exciter à 488 nm une zone de 2 µm de diamètre environ. 3. RÉSULTATS Lorsque le faisceau laser est focalisé exactement sur la surface du verre, deux bandes brillantes de largeur 3 µm environ, apparaissent sur les bords de la zone insolée (fig 1a). La photographie MEB de ces lignes révèle que le centre de la zone insolée contient des nanoparticules de diamètre moyen environ 10-15 nm, alors que les deux bandes latérales contiennent à la fois de petites particules (quelques nm) et des particules de diamètre moyen 80 nm environ (fig. 1b). Il faut noter que des particules de 500 nm de diamètre environ ont pu être observées avec une puissance du laser supérieure (environ 200 mW). Fig.1a : photo (microscope optique en réflexion)du réseau de pas 40 µm Fig.1b : photo MEB d’un bord réfléchissant. Fig.1c : cliché AFM d’une ligne insolée La concentration des particules d’argent dans les deux bandes est très élevée, expliquant leur fort coefficient de réflexion et l’aspect quasi-métallique du verre. L’analyse par microscopie AFM montre que la zone insolée a été soulevée d’environ 150 nm au-dessus de la surface du verre et la présence des deux bandes d’aspect métallique se traduit par une rugosité de surface de quelques nanomètres (fig. 1c). La croissance des plus grosses nanoparticules métalliques a lieu par conséquent en dehors de la zone insolée. Afin de comprendre le mécanisme à l’origine de leur formation, nous avons fait varier la focalisation, donc la densité de puissance, du laser (fig. 2a, b et c). La zone insolée apparaît orange et homogène lorsque le laser est focalisé 500 µm environ audessus de la surface du verre (fig. 2a). Le diamètre moyen des particules formées est trop faible pour être mesuré précisément par microscopie MEB. Il a été estimé à 2-3 nm en simulant avec la théorie de Maxwell-Garnett, le pic d’absorption centré autour de 420 nm, caractéristique de la résonance plasmon de surface des nanoparticules. Ce diamètre des particules est comparable à ceux mesurés dans des verres similaires irradiés avec un laser KrF pulsé à 248 nm [1,2]. Fig.2a : aspect des lignes insolées Fig.2b : aspect des lignes insolées (microscope optique en (microscope optique en transmission). Focalisation 500 transmission). Focalisation 200 µm µm au-dessus de la surface au- dessus de la surface Fig.2c : aspect des lignes insolées (microscope optique en transmission). Focalisation sur la surface Si le laser est focalisé 200 µm au-dessus de la surface, la zone insolée devient inhomogène : les bords apparaissent plus sombres que le centre (fig. 2b), indiquant une absorption plus élevée 223 JNOG, Lannion 2008 Cristaux photoniques et Nanophotonique A3.5 dans cette zone. L’analyse MEB de ces bords révèle des nanoparticules de diamètre 40 nm environ. Cependant, la concentration des nanoparticules n’est pas encore assez élevée pour leur conférer un aspect brillant. Enfin, lorsque le laser est focalisé sur la surface, les bords apparaissent noirs en transmission et extrêmement brillants en réflexion. Il semble donc que de petites particules d’argent sont tout d’abord formées directement et très rapidement sous le faisceau laser. Cependant, le déplacement du laser étant très lent, compte tenu du diamètre du spot, les nanoparticules formées sont immédiatement irradiées, ce qui provoque leur migration sur les bords de la zone insolée. Il en résulte un phénomène de coalescence des petites particules dans les plus grosses. Cette hypothèse est confortée car, lorsque la vitesse d’écriture des lignes du réseau augmente, le temps d’irradiation des particules formées est plus faible ainsi que la concentration des grosses particules. La possibilité de former des nanoparticules de taille variable permet d’envisager différentes applications. Parmi celles-ci, l’effet SERS est utilisé pour la détection de molécules adsorbées au voisinage de nanoparticules d’argent par spectroscopie Raman. Cette technique requiert des nanoparticules de diamètre 100 nm environ pour une excitation dans le visible [7 ]. Un échantillon insolé à 244 nm a été immergé dans une solution de rhodamine6G de concentration 10-4 mol/l dans du méthanol pendant 30 minutes et excité à 488 nm. Lorsque la zone excitée contient de petites particules, aucune vibration Raman n’est détectée. Par contre, lorsque la zone contenant des particules de 80 nm environ est excitée (fig. 1b), les vibrations Raman caractéristiques de la R6G sont très visibles dans le spectre. Ce phénomène a déjà été observé [7] avec des techniques de croissance des nanoparticules d’argent mises en œuvre beaucoup plus lourdes que celle qui a été décrite dans ce résumé. Notre technique d’insolation continue permettra donc de préparer beaucoup plus facilement les échantillons nécessaires aux analyses par SERS. CONCLUSION Nous proposons une technique expérimentale originale qui permet de faire croître des nanoparticules d’argent dans des verres commerciaux par simple irradiation laser UV continue. La taille des nanoparticules dépend directement de la densité de puissance utilisée pour l’insolation. La formation des plus grosses nanoparticules est due à la coalescence des plus petites particules dans les plus grosses. Cette méthode permet de contrôler facilement la taille des nanoparticules depuis quelques nm jusqu’à 500 nm environ. Nous démontrons enfin la possibilité d’utiliser les verres insolés comme substrat pour l’observation de l’effet SERS. RÉFÉRENCES [1] C. Montero, C. Gomez-Reino and J. L. Brebner, "Planar Bragg gratings by excimer-laser modification of ion-exchanged waveguides", Opt. Lett. 24, 1487-21489 (1999). [2] A. Miotello, M. Bonelli, G. De Marchi, G. Mattei, P. Mazzoldi, C. Sada and F. Gonella, " Formation of [3] [4] [5] [6] [7] silver nanoclusters by excimer-laser interaction in silver-exchanged soda-lime glass", Appl. Phys Lett. 79, 2456-2458 (2001). S. Ruschin, K. Sugioka, G. Yarom, T. Akane and K. Midorikawa, "Modification of refractive index in Ag/Na ion-exchanged glasses by vacuum-ultraviolet pulse laser irradiation", Appl. Phys. Lett. 78, 18441846 (2001). M. Kaempfe, T. Rainer, K.-J. Berg, G. Seifert and H. Graener, "Ultrashort laser pulse induced deformation of silver nanoparticles in glass", Appl. Phys. Lett. 74, 1200-1202 (1999). F. Gonella, G. Mattei, P. Mazzoldi, E. Cattaruzza, G. W. Arnold, G. Battaglin, P. Calvelli, R. Polloni, R. Bertoncello and R. F. Haglund, Jr., "Interaction of high-power light with silver nanocluster composite glasses", Appl. Phys. Lett. 69, 3101-3103 (1996). D. Mangaiyarkarsai, K. Kamada, N .Saito, S. Ichikawa, T. Akai, K. Kadono and T. Yazawa, "Large area multi-color changes induced by femtosecond laser pulses in soda-lime silicate glass embedded with Ag particles", J. of Non-Cryst. Sol. 351, 3156-3159 (2005). N. M. B. Perney, J. J. Baumberg, M. E. Zoorob, M. D. B. CharltonS. Mahnkopf and C. M. Netti, “Tunable localized plasmons in nanostructured substrates for surface-enhanced Raman scattering”, Opt. Express 14, 847-857 (2006). 224 JNOG, Lannion 2008